Forrás: vonardenne.biz
Eredetileg a Photovoltaics International 44. kiadásában jelent meg, 2020. május
Alexandros Cruz1, Darja Erfurt1, René Köhler2, Martin Dimer2, Eric Schneiderlöchner2& amp; Bernd Stannowski1
Absztrakt
A szilícium-heterojunction (SHJ) napelemes technológia vonzó technológia a napelemek nagyüzemi gyártásához, 24% -ot meghaladó magas konverziós hatékonysággal. Az SHJ napelemek egyik kulcseleme, ellentétben a mai' széles körben elterjedt passzivált emitteres és hátsó érintkező (PERC) cellatechnológiával, az átlátszó vezetőképes oxid (TCO) használata, amely kihívást jelent a teljesítmény és a költségek terén, de emellett lehetőségeket mutat be. Ez a cikk ezeket a szempontokat tárgyalja, és bemutatja a sejtek hatékonyságának csökkentett költséggel történő javításának lehetőségét az egyenáramú porlasztással letétbe helyezett új TCO-k felhasználásával. A hátsó kereszteződésű SHJ cellák esetében csökkenteni lehet, vagy akár elkerülhető az indium felhasználása az ilyen TCO-kban, az alumíniummal adalékolt cink-oxid (AZO) lehet az indium-oxid alapú TCO-k egyik lehetséges helyettesítője. Összefoglalják a nagy teljesítményű TCO-k rendelkezésre állását a nagyüzemi tömeggyártáshoz, amelyek ösztönzik az SHJ-cellák piaci behatolását.
Példa a TCO sorozatgyártó berendezésekre: VON ARDENNE XEA|nova L
Bevezetés
A passzivált emitteres és a hátsó érintkezési (PERC) technológián alapuló szilícium napelemek a tömegtermelésben több gigawattos szintet értek el, konverziós hatékonyságukkal (CE) 22%, most pedig már megközelíti a 23% -ot. Még magasabb CE-k esetében a passzivált érintkezőket tekintik a sejt-technológia következő generációjának. Itt a szilícium-heterojunction (SHJ) technológia ígéretes jelölt és száguldozik a kiindulási kapun, 23–24% -os CE-t már bizonyítottak a teljes méretű ostyákon, nemcsak a kísérleti vonalakon, de a nagyüzemi gyártásban is [ 1]. Míg a Panasonic (korábban Sanyo) volt az úttörője ennek a technológiának, addig világszerte különböző szereplők építették saját gyártósorukat, például az ENEL Green Energy és a Hevel Solar Európában, valamint a REC, Jinergy, GS-Solar és még sokan mások. Ázsiában. Az SHJ technológia fő előnyeit Ballif és munkatársai nemrégiben megjelent cikkében vitatták meg. [2]. A magas CE mellett az SHJ legfontosabb előnye a sovány gyártási sorrend, csupán négy fő lépés szükséges mindkét oldal szimmetrikus feldolgozásához:
1. Ostya nedves tisztítása és texturálása.
2. a-Si: H-lerakódás plazma-fokozott kémiai gőzfázisú leválasztással (PECVD).
3. Átlátszó vezetőképes oxid (TCO) rétegek lerakódása fizikai gőzfázisú leválasztással (PVD, általában porlasztással).
4. Ezüst rácsok szitanyomása.
Az alacsony hőmérsékletű (& lt; 200 ° C) folyamatok és a szimmetrikus eszközköteg miatt elkerülhető a feszültség okozta ostya hajlítása és repedése, ami azt jelenti, hogy vékony ostyák használhatók, ezáltal megtakarítva az anyagköltségeket és az energiát. Az SHJ-verem természetes módon fordul elő egy bifacialis sejt kialakításában; ráadásul az SHJ sejtek hőmérsékleti együtthatója a legalacsonyabb, jellemzően –0,28% / ° C. A bifacialitás és az alacsony hőmérsékleti együttható kombinációja növeli a PV rendszer energiahozamát.
Másrészt az SHJ technológia elterjedésének gyors növekedését korlátozó tényezők a viszonylag magas berendezések költségei, főleg a PECVD (de a PVD esetében is), valamint a modulgyártáshoz adaptált cellakontaktusok (nincs standard magas hőmérsékletű forrasztás). Több Ag paszta szükséges, mint a standard Si sejteknél, az alacsony hőmérsékletű térhálósodás miatt, alacsonyabb vezetőképességű ujjakhoz vezetve; ez azonban az összekapcsolási megközelítéstől függ, konkrétan attól, hogy gyűjtősíneket használnak-e vagy sem. Végül, és ebben a cikkben részletesebben tárgyaltuk, a TCO-rétegek mindkét oldalának porlasztásához célpontokra van szükség, amelyek költségesek az általában használt anyagok számára.
Indium-oxid (In2O3) ónnal (Sn) adalékolt (ITO) néven jelenleg a leggyakrabban használt TCO [3–5]. Ez az átlátszó vezetőképes oxid jól ismert a síkképernyős kijelzők (FPD) sorozatgyártásából, és megfelelő optoelektronikai tulajdonságokkal rendelkezik, például vékony rétegek alacsony ellenállása és elegendő átlátszósága a látható tartományban. Az FPD előállításának fontos szempontja, hogy az ITO fotolitográfiával feldolgozható legyen, mivel marható (lerakódott állapotban), és szilárd fázisú kristályosítás után hosszú távon stabil, hőkezeléssel 150–200 ° C-on. Általában az ITO-t egyenáramú (DC) magnetron szórja le nagy területeken. Annak ellenére, hogy a DC porlasztás kezdetben a szilícium felület passziválásának némi károsodását okozza, ez 200 ° C körüli hőmérsékleten teljesen meggyullad, amelyet vagy porlasztás közben, vagy később az Ag paszta szilárdulása után szitanyomás után érnek el.
Az FPD-kkel ellentétben a TCO-nak további követelményeknek kell megfelelnie, amikor az SHJ-sejtek elülső oldalán alkalmazzák, nevezetesen kiváló átlátszósággal a szélesebb hullámhossz-tartományban, 300–1 100 nm között. Az 1. ábra a különböző TCO rétegek abszorpciós spektrumát mutatja, bemutatva a parazita abszorpció különbségeit a rövid és hosszú hullámhosszúságú rezsimekben. Ezen alacsony abszorpció mellett mind az n-, mind a p-adalékolt szilíciumréteggel, valamint a fémráccsal való alacsony érintkezési ellenállás kötelező a TCO-rétegek számára mindkét oldalon. Végül, de nem utolsósorban a napelemek költségkorlátozásai rendkívül szigorúak, és a PV terawattos skálán való elképzelése érdekében elengedhetetlen a kritikus vagy szűkös anyagok, például az indium ( Ban ben). Ez utóbbi szempont azonban még mindig nehezen kezelhető, mivel a legtöbb eszközminőségű TCO tartalmaz indiumot. Az egyik lehetőség az ilyen TCO-k vastagságának csökkentése, amelyhez szükség van egy második réteg lerakására az ideális optikai (tükröződésgátló) teljesítmény fenntartása érdekében. Ez viszont megnöveli a folyamatlépések számát, ennélfogva a folyamat komplexitását és költségeit.
Ez a cikk a TCO optimalizálását tárgyalja az SHJ napelemekben való beépítés céljából. Mutatót mutatnak be a különböző TCO-k értékelésére és összehasonlítására az SHJ cellákban való alkalmazásuk alkalmassága szempontjából. Az elülső TCO optikai veszteségének csökkentése érdekében nagy átlátszóságú anyagok használata kötelező. Nagy töltéshordozó mobilitás, általában> 100 cm2/ Vs, lehetővé teszi a vivő sűrűségének csökkentését (állandó ellenállásnál), ezáltal csökkentve a szabad vivő abszorpciója (FCA) miatti optikai veszteséget.
Az indium-oxidon alapuló különféle „nagy mobilitású” TCO anyagokat különböző doppingolással vizsgálták a múltban [6–13]. Mindezek kiváló tulajdonságokkal rendelkeznek, mivel TCO rétegek vannak az üvegen, és többségük magas CE értékkel is rendelkezik. A célgyártás azonban nehéz, és sok ilyen anyag költsége magas.
Új TCO-k, amelyek forgatható célokból nagyüzemi gyártásban feldolgozhatók, már elérhetőek, nagy mobilitást és magas CE-értékkel rendelkező SHJ-sejteket termelnek. A későbbiekben tárgyaljuk azokat a körülményeket, amelyek mellett az AZO mint indiummentes és olcsó alternatíva megvalósítható a nagy hatékonyságú SHJ cellákban. Az In-alapú és a ZnO-alapú célok költség-összehasonlítását is bemutatjuk.
1. ábra Optikai abszorpciós spektrumok különböző típusú vastagságú TCO rétegekhez
TCO az SHJ napelemekhez
A múltban számos TCO anyagot vizsgáltak SHJ napelemekben való felhasználásra. Fontos követelmény ennek a megvalósításnak a magas vezetőképesség és a nagy átlátszóság, a feldolgozási hőmérséklet 200 ° C alatt van (a vékonyrétegű szilícium passzivációs rétegek érzékenysége miatt), valamint a jó érintkezés kialakulása a szomszédos rétegekkel [14].
A releváns TCO-k közül a polikristályos Sn-adalékolt In2O3(ITO) 200 ° C alatti hőmérsékleten nőtt, amely 40 cm körül éri el az elektronmobilitást (μe)2/ Vs [3–5] széles körű alkalmazást talált az SHJ napelemekben. Egyéb fémekkel, például titánnal (Ti) [15,16], cirkóniummal (Zr) [6,12,13], molibdénnel (Mo) [15,17–19] és volframmal (W) adalékolt bázisú TCO-k 10,11], a hozam μe értéke nagyobb, mint 80 cm2/ Vs töltőhordozó-sűrűségnél (ne) 1 × 1020 és 3 × 1020 cm között-3.
Ezeket a rétegeket magnetron porlasztással, pulzáló lézeres lerakódással (PLD) és DC ívkibocsátással vagy reaktív plazma lerakódással (RPD) történő ionbevonással lehet lerakni. Ezek közül a porlasztás a tömegtermelés legmegalapozottabb módszere. Még nagyobb mozgékonyságú μe> 100 cm2A szilárd fázisú, kristályosított (SPC) hidrogén (H) -nel doppingolt behatolási értékek elérhetők2O3(IOH) [6–9] és cérium (Ce) ICeO: H [7] filmek 1 × 1020&l-rel; ne< 3="" ×="" 1020="">-3. Ezeket a filmeket alacsony hőmérsékleten rakják le egy amorf mátrixban, majd 150 ° C feletti hőmérsékleten hevítik, ami nagy szemcsék képződése miatt magas μe értékeket eredményez.
A fent bevezetett TCO-k vonzóak a kiváló optoelektromos teljesítményük miatt, de a mai napig elsősorban az ITO és az IWO: H talált utat az ipari termelésben. Az indium hiánya azonban motiválja az alternatív TCO-k megvalósítását. Az AZO előnye, hogy bőségesebb a kompozit anyag. Az AZO rétegek, amelyek vastagsága több száz nanométer, magas hőmérsékleten porlasztva>, 250 ° C, jó optoelektronikai tulajdonságokat [20] és stabilitást [21] eredményeznek.
200 ° C alatti hőmérsékleten lerakódott 100 nm-nél kisebb vastagságú rétegek, amint az SHJ-sejtekhez szükséges, gyenge kristályszerkezetet mutatnak, következésképpen alacsony 20 cm2 / Vs körüli mobilitási értékeket és rossz hosszú távú stabilitást eredményeznek [22]. Az SHJ napelemek fokozott stabilitása azonban amorf szilícium-oxid (a-SiO) alkalmazásával2) korlátozás [23].
Amint azt a μ jelziea kapott értékek, és a feldolgozási körülményektől függően a különböző TCO-k az elektronok mobilitásának széles skáláját mutatják be. A TCO lap ellenállása (R▫) tartományokat az 1. táblázat szerint osztályozhatjuk. Itt a hordozó koncentrációtartománya 1,5x1020<>< 2,0="" ×="" 1020="">-3figyelembe veszik: ez jó kompromisszumot jelent az alacsony FCA-érték, a jó elektromos vezetőképesség és a jó érintkezés kialakulásában a szomszédos rétegekkel, és 75 nm-es TCO vastagságot biztosít az anti-reflektív tulajdonságokkal.
Az SHJ-sejtek feldolgozásának szimmetriája és az (n-típusú) ostyák használata nagyon magas hordozó-élettartammal lehetővé teszi, hogy szabadon megválaszthassa, melyik érintkező (n vagy p) nézzen az elülső oldal felé. A p érintkező (elágazás) helyzete hatással van az elülső TCO optimalizálására, mind a nagy átlátszóság, mind az alacsony R ellenállási ellenállás elérése érdekébensa cella [24–27]. Ennek bemutatására a 2. ábra a bifaciális és monofaciális SHJ napelemek vázlatos keresztmetszetét mutatja hátsó kereszteződéses konfigurációban, az összes R-hozzájárulás feltüntetésével. Az Rs komponensek és az SHJ napelemekben való hozzájárulásuk részletes elemzése megtalálható Basset és mtsai. [25] és Wang és mtsai. [28]. A c-Si ostyában található elektronok nagy vezetőképessége, azaz sűrűsége és mobilitása, valamint az n / TCO érintkező nagyon alacsony érintkezési ellenállása kedvez az elülső n érintkező választásának („hátsó elágazás”), mivel az oldalirányú áramlást az ostya jelentősen támogatja. Ez enyhíti a TCO vezetőképességi követelményét (lapellenállás), ezáltal optimalizálva a legnagyobb átlátszóságot.
A fent említett szabadság hatásának szemléltetésére a cellatervezésben a 3. ábra szimulált Rs görbéket mutat be a napelemekből kivont kísérleti értékekkel együtt, egy ITO folyamatváltozattal a front-TCO lap ellenállásának függvényében. A kísérleti értékek validálják a modell trendjeit [27]. Mint jól látható, a hátsó csomópont kialakítása előnyt kínál a nagy ellenállású TCO-k számára azáltal, hogy kihasználja a Si-ostyában az elektronvezetés oldalirányú támogatását. Az elülső csomópont kialakítása viszont kedvezőbb az alacsony ellenállású TCO rétegek számára; ez a kialakítás kihasználja az alacsonyabb keresztirányú Rs hozzájárulást, mivel a furatoknál nagyobb mozgékonyságú elektronok az ostya hátsó részére utaznak (a fotogeneráció főleg az elülső oldal közelében történik). Az oldalsó és a keresztirányú Rs hozzájárulások közötti kompromisszum határozza meg, hogy a rendelkezésre álló TCO lap-ellenállástól függően melyik napelem kialakítása a legalkalmasabb.
Az R▫Az irodalomban közölt és az 1. táblázatban meghatározott különböző TCO-tartományokat a 3. ábrán mutatjuk be a megfelelő színárnyalattal. TCO alacsony R-értékkel▫(piros) előnyösebbek, ha elülső elágazási eszközben alkalmazzák őket, míg a közepes R tartományú TCO-k▫(kék) olyan átmeneti régióban vannak, ahol az Rsaz elülső és a hátsó elágazás közötti különbség meglehetősen kicsi. Ezzel szemben a magas R-értékkel rendelkező TCO-k▫(szürke) egyértelműen előnyösek, ha hátsó kereszteződésben vannak kialakítva; ez például az AZO számára kedvező, mivel nagyon átlátszó, de nem túl vezetőképes, ugyanakkor mégis ugyanazt az SHJ-sejt-hatékonyságot&adja, 23% -ot, mint az ITO-referencia-sejt [23]. A berlini Helmholtz-Zentrumban az SHJ napelemek, mind ITO-, mind AZO-alapú elülső TCO-val, 23,5% feletti tanúsított CE-t értek el [29].
Egy másik megközelítés, amely kihasználja az ostya oldalirányú szállítási támogatását, amelyet egyes kutatócsoportok [27,30] és a kísérleti gyártás [31] demonstráltak, vékonyabb TCO-k bevezetése, amely csökkenti a parazita felszívódást, ezáltal fenntartva vagy javítva a napelemek CE-t. A vékonyabb TCO réteg megvalósításához azonban szükség van egy második rétegre - például SiO-ra2vagy Si3N4- a visszaverődés (AR) optimális fenntartása [32–34].
A különböző TCO-k optikai teljesítményének pontos számszerűsítése, amikor a cellakészletben megvalósul, azaz meghatározza a rövidzárlati áramsűrűség fajlagos veszteségét (Jsc), szimulációkat végeztek egy sugárkövető szoftver eszközzel (GenPro4 [35]). Figyelembe véve a cellában a TCO-hoz kapcsolódó energiaveszteséget, mind az Rs növekedése, mind a Jsc csökkenése miatt, különböző TCO anyagokat viszonyítottunk összehasonlításra, amint azt a 4. ábra mutatja. Erre a célra egy referencia napelemet, amelynek CE=23,3 % -át vették figyelembe, anélkül, hogy J-ben a TCO-val kapcsolatos veszteségek lennénekscés Rs(FF). Az IOH-t, az ITO-t és az AZO-t tanulmányozták az alacsony R-értékre példaként▫, R közepe▫és magas-R▫rendszerek.
A standard 75 nm vastag („vastag”) és az optikailag optimalizált vékonyabb („vékony”) TCO-k megvalósítását tanulmányozták. Az igazságos összehasonlítás érdekében (vagyis hogy minden esetben az AR optimális maradjon) az összes cellát („vastag” és „vékony” TCO-val) a-SiO-val fejeztük be2fedőréteg. Feltételeztük, hogy a TCO / Ag és a TCO / Si interfészek érintkezési ellenállása (alacsony és) egyenlő mindhárom TCO esetén, ami természetesen egyszerűsítést jelent. Ezt később tárgyaljuk, és Haschke et al. [36]. Az optimalizált rétegvastagságok és a szimulációs eredmények további részletei megtalálhatók Cruz és mtsai. [27].
A 4. ábrán látható grafikonok a JCO csökkenése és az R növekedése miatt a TCO-val kapcsolatos teljesítményveszteséget mutatjáks, hátsó csomópont (4. ábra (a)) és elülső csomópont (4. ábra (b)) készülékekhez. Nyilvánvaló, hogy az IOH mindkét esetben kiemelkedő optoelektronikai tulajdonságai miatt felülmúlja a másik két TCO-t. A vastag ITO-t és AZO-t bemutató 4. (a) ábrán az anyagok kompenzálják a CE veszteségeiket, mivel az alacsonyabb vezetőképességű AZO alacsonyabb parazita felszívódást mutat, mint az ITO. Ha ezt összehasonlítjuk a TCO-k vékonyabb változataival, megfigyelhető, hogy a CE veszteség kissé csökken a csökkent TCO parazita felszívódás következtében. Az ITO nyilvánvalóan többet profitál ebből a ritkításból, összehasonlíthatóan magasabb parazita felszívódása miatt, ami végül valamivel jobb CE-hez vezet, mint az AZO-nál. Ez azt mutatja, hogy a vékonyabb, továbbfejlesztett optikájú TCO-k hátsó elágazási konfigurációban is megvalósíthatók, és a CE szempontjából előnyösek lesznek.
Ezzel szemben a 4. (b) ábra elülső csomópontjának kialakítását tekintve látható, hogy a nagy vezetőképességű IOH nem szenved az ostya alacsonyabb oldalirányú szállítási hozzájárulásától. Az alacsonyabb vezetőképességű ITO és AZO ugyanakkor növeli az ellenállási veszteségeket. Az ITO vastagságának csökkentése nem vezet CE-előnyhöz, míg az AZO esetében egyértelműen hátrányos. Megállapítható, hogy a nagy vezetőképességű TCO, itt a példában az IOH, mind a hátsó, mind az elülső csomópontú napelem-konfigurációkon megvalósítható, anélkül, hogy a CE veszteségekben jelentős különbségek lennének. Az alacsony vezetőképességű TCO-k - mint például az ITO és az AZO - szenvednek az elülső csomópont konfigurációjában jelenlévő magasabb oldalirányú R-ktől. A TCO hígítása a hátsó elágazású napelemeken előnyös, ha a TCO meghalad egy bizonyos abszorpciós küszöböt, még alacsony vezetőképességű TCO esetén is, itt a példában AZO. Az elülső csomópont kialakításakor a ritkítás csak csekély előnyökkel jár, vagy akár hátrányos is lehet az alacsonyabb vezetőképességű TCO-k, például az AZO számára.
Ipari nagy mobilitású TCO-k teljesítménye
A nagy tömegű tömeggyártásban végzett nagy mobilitású TCO-k nagy sebességgel porlasztott DC-porlasztással történő teszteléséhez a nagy tömegű tömeggyártás során különböző anyagokat használtak az elülső TCO-hoz bifaciális hátsó kereszteződésű SHJ napelemekben. A nagy mozgékonyságú TCO két típusát tesztelték, nevezetesen a titánnal adalékolt indium-oxidot (ITiO) és a nem ismert dopping típusú ('Y') indium-oxidot. Ezenkívül különböző doppingkoncentrációkkal rendelkező ITO-t teszteltek, nevezetesen 97% indium-oxidot és 3% ón-oxidot tartalmazva a célban ('97 / 3 ') és az ITO 99/1-t. Referenciaanyagként az ITO 97/3 az összes cella hátulján került bevezetésre. Ugyancsak bekerült egy sejtcsoport, amelynek első és hátsó oldalán ITO 95/5 volt.
Az üvegen lévő megfelelő tesztrétegek 36–136 Ω tartományban tárták fel a TCO-lemez ellenállását a lerakódás és a 30 percig tartó hőkezelés után 200 ° C-on, környezeti körülmények között, ami összehasonlítható a szitanyomás után végzett keményítéssel. Ez megfelelő tartomány a hátsó elágazású SHJ napelemek elülső érintkezőként történő megvalósításához, amint azt korábban tárgyaltuk (lásd a 3. ábrát). Figyelembe kell azonban venni, hogy az üvegre rakódott TCO rétegek tulajdonságai (hordozói mobilitása) eltérhetnek attól, mint amikor a rétegeket szilíciumra rakják le, amint azt a napelemek megkövetelik. Ezt két hatásnak tulajdonították [29]: (1) a különböző kristálymagképződés és ennélfogva a szemcseszerkezet; (2) különböző hidrogén-tartalom, amely diffundál a szilíciumrétegből a TCO-ba.
Az ITiO és Y rétegek nagy mobilitást mutatnak, akár 90 cm2 / Vs-ig, de eltérő töltéshordozó-sűrűséggel, nevezetesen 2 × 1020cm-3és ~ 0,8 × 1020cm-3illetőleg. ITO97 / 3 és ITO99 / 1 filmek esetében alacsonyabb, 60 és 70 cm körüli mobilitási értékek2/ Vs 2,7 × 1020 cm töltéshordozósűrűség mellett-3és 1,8 × 1020cm-3illetve mértük. A nagyon alacsony töltéshordozó sűrűség eredményeként az Y filmek a legalacsonyabb parazita abszorpciót mutatták a közeli infravörös régióban (lásd 1. ábra), ami ezt az anyagot teszi a legígéretesebbnek a legmagasabb Jsc és esetleg a a legmagasabb CE a napelemekben.
AI–VAz egyes tesztcsoportok paramétereit az 5. ábra mutatja. Valamennyi cella összehasonlítható nyitott áramú feszültséggel rendelkezik (Voc), mediánja a keskeny 737–738 mV tartományban van. Ez megerősíti, hogy a passziváció nem romlott le a különböző porlasztó károsodások miatt. Ahogy az várható volt, a nagy mobilitású TCO-val rendelkező napelemek adták a legmagasabb J értéketscértékek, a mediánok értéke 39,0 mA / cm2és 39,2 mA / cm2az ITiO és az Y esetében. Ez legfeljebb 0,5 mA / cm2magasabb, mint az ITO97 / 3 referenciával elért.
A magas ellenéreJscés jóVocértékeket, azonban az Y-front kontaktusú sejtek nem a legnagyobb hatékonyságot produkálták. A legmagasabb, 22,9% -os átlagos medián CE-t ténylegesen az ITO99 / 1 esetében kaptuk, míg a legmagasabb, 23,3% -os CE értéket egy ITiO-val rendelkező sejt esetében mértük. Az Y minták esetében az alacsonyabb CE az alacsonyabb, csak 77% körüli medián FF-ből származik, ami annak az Rs-értéknek köszönhető, amely lényegesen magasabb; valójában az Y elülső érintkezővel rendelkező sejtek adják a legmagasabb Rs mediánértéket, 1,3–1,6 Ω cm2. Ezzel szemben a medián Rs értéke 0,9 Ω cm2az ITO99 / 1 sejtek esetében, ami szignifikánsan magasabb mediánt eredményezFF79,5%.
1. táblázat: Különböző TCO-k elektromos tulajdonságainak összehasonlítása.
2. ábra: A hátsó kereszteződésű szilícium heterojunction (SHJ) napelemek vázlatos keresztmetszeti képei: (a) bifaciális cella kialakítása; (b) monofaciális sejtek kialakítása, a sorozat-ellenállás (Rs) komponensek bemutatásával.
3. ábra Az elülső és a hátsó kereszteződésű SHJ napelemek sorozatellenállása az első TCO lap ellenállásával szemben. A görbék szimulált eredményeket képviselnek, míg a dobozok ITO variációval mért cellák eredményeit mutatják.
Alacsony érintkezési ellenállás fontossága
A (kis hordozósűrűségű és) nagy mobilitású TCO-val rendelkező sejtek nagy sorozatos ellenállása valójában egy olyan szempont, amelyet meg kell oldani. Pontosabban az R két fő alkotóelemesitt találhatók a TCO-k érintkezési ellenállása az n- és p-adalékolt szilícium kontaktrétegekkel, amelyeket az irodalom részletesen megvizsgált [37–40]. N-adalékolt c-Si-alapú napelemek esetében a TCO érintkezési ellenállása az n-adalékolt Si-rétegekkel különféle, viszonylag egyszerű technikákkal, például Cox és Strack [41] vagy transzmisszióval jellemezhető -soros [42] módszerek. A TCO érintkezési ellenállása a p-adalékolt Si réteggel (TCO / p) ezzel szemben nehezebben elérhető, mert kialakul egy csomópont. Amint azt Basset és mtsai. [21] és Wang és mtsai. [24] például egy egyszerű módszer az R értékének kinyeréséreskomponens az R összes elérhető komponensének levezetéses, majd a fennmaradó érték a TCO / p érintkezési ellenállás.
Az érintkezési ellenállás ρcfügg a sáv részletes beállításától és a sáv hajlításától, valamint az interfész hibahelyzetétől; ennélfogva számos paraméter fontos, nevezetesen az adalékolt Si réteg aktivációs energiája és a töltéshordozó sűrűsége, de a munkafunkció-különbség is mindkét anyag között. Procel és mtsai. [38] kimutatta, hogy ρcminimális, ha az adalékolt rétegek alacsony aktivációs energiaértékeket mutatnak, például amorf rétegek helyett nanokristályos szilíciumrétegekkel.
Ezenkívül a TCO töltéshordozó sűrűségének jóval 1 × 10 felett kell lennie20cm-3; ez különösen fontos a TCO / p érintkezésnél, amelyhez elengedhetetlen a furat és az elektronok hatékony rekombinációja az érintkezésnél. A TCO rétegek kiválasztása és optimalizálása tekintetében ez magában foglalja a ne optimumának megtalálását, amelynek elég magasnak kell lennie ahhoz, hogy kellően alacsony ρcértékeket, ugyanakkor a lehető legkisebbnek kell lenniük a parazita felszívódás (FCA) korlátozása érdekében.
Egy újabb kísérletben nagyobb hordozósűrűségű Y réteget választottak; A 8. ábra a folyamat hangolásával elérhető tulajdonságokat mutatja. Valójában az adaptált TCO esetében az FF cella helyreállt, de a J-érték csekély csökkenésének áránsca további FCA miatt. Összességében a CE továbbra is hasonló szintre emelkedett, mint az 5. ábra legjobb csoportjai esetében, ami a réteg és az interfész tulajdonságainak gondos hangolásának fontosságát mutatja.
4. ábra: Az áramsűrűséggel kapcsolatos teljesítményveszteség (Ploss J) és a sorozatellenálláshoz kapcsolódó teljesítményveszteség (Ploss R) (a) hátsó kereszteződés és (b) elülső csatlakozás SHJ cellák esetében. A konverziós hatékonyság (CE) veszteségértékeit szaggatott vonalak jelzik; ezek a veszteségek egy referencia napelemhez viszonyítva, 23,3% CE-vel, amelyet a lila gyémánt képvisel (0,0). A kitöltött szimbólumok 75 nm vastag TCO-kat képviselnek (standard), de felülük tükröződésgátló bevonattal (ARC), míg a nyitott szimbólumok vékonyabb (optimalizált) TCO rétegeket képviselnek, szintén ARC-vel.
Ipari szempontok: célköltségek
A kristályos szilícium-PV iparban alkalmazott TCO-célok általános típusai a forgatható célpontok, amelyek a TCO-anyag hengeres héjai, amelyek egy fémből készült alátétcsőhöz vannak kötve. Minél hosszabb a cső, annál több héjat kell használni a cső célpontjához. Az ok, amiért az iparág az ilyen típusú célpontokat részesíti előnyben a TCO-k porlasztása szempontjából, a TCO célanyag jóval magasabb felhasználási aránya, mint a TCO célsíkjaihoz. A forgatható céllal elérhető célanyag felhasználási aránya általában ≥80%; ez különösen érdekes abban az esetben, ha a TCO-anyagok drágák, például az indium-alapú TCO-k. Ami a kristályos szilícium-PV iparban lévő TCO-kat illeti, az indium-alapú TCO-k dominálnak kiváló rétegtulajdonságaik miatt (amint azt korábban is bemutattuk). Ennek ellenére egyes piaci szereplők cinkalapú TCO-kat is kínálnak ugyanerre a célra. A cinkalapú TCO-k alkalmazásának valóban vannak előnyei és hátrányai. Az egyik előny a cinkalapú cső célpontjának alacsonyabb költsége, amely megegyezik az indium alapú célpont méreteivel, míg a cink alacsonyabb vezetőképessége bizonyos korlátokat jelent a napelemek tervezésében, amint azt korábban tárgyaltuk és a 3. ábrán láthatóvá tettük.
A 6. ábra mutatja a fajlagos célköltséget cm-enként3csőcélok cinkalapú TCO-khoz és indium-alapú TCO-khoz; vegye figyelembe, hogy az alátámasztó cső költségét kizárják a célköltségből. Az adatpontokat a célszolgáltatóktól gyűjtötték a világ minden tájáról. A cinkalapú TCO-k kisebb adatpontjának tulajdonítható, hogy a kristályos szilícium-PV ipar eddig nem mutatta érdeklődését az anyag iránt.
A célköltség szétszóródott a cinkcsoporton belüli és az indiumcsoporton belüli különböző anyagok miatt, vagy a különböző beszállítók miatt. A magasabb célköltséget jelző adatpontok mindkét csoportban ritkább összetételekkel és / vagy költséges gyártási folyamatokkal és / vagy magas árrésszel magyarázhatók. A mindkét csoportban megfigyelt alacsonyabb költségű adatpontoknak reprezentatív költségértékeknek kell lenniük a napelem gyártók számára, akiknek évente több száz csőigényük van.
Mindkét csoport legalacsonyabb értékének összehasonlításakor kiderül, hogy a Zn-alapú TCO-k (célköltség ~ 0,6 USD / cm3) körülbelül egynegyede lehet az In-alapú TCO árának (a célköltség ~ 2,6 USD / cm3). Meg kell azonban jegyezni, hogy ezek az adatpontok pillanatképek a jelenlegi helyzetről, és hamarosan valószínűleg elavulnak, a tőzsde volatilitásától függően az alapanyagok, különösen az indium tekintetében.
5. ábra 4 cm2 nagyságú kétfaciális SHJ napelemek I – V paraméterei, különféle elülső TCO-kkal és a hátsó oldalon ITO 97/3 -val. A HZB-n lévő csőcélból porlasztott ITO 95/5, DC referenciaként került beillesztésre.
Ipari szempontok: tömegtermelés
Az indiummentes TCO-k megvalósításának vágya mellett a működési kiadások (OPEX) javítása érdekében az az érdek, hogy nagy volumenű gyártmányú porlasztó eszköz álljon rendelkezésre, amely alacsony költség mellett kiváló minőségű TCO-bevonatot képes előállítani. A 7. ábra a VON ARDENNE rendkívül produktív XEA|nova L porlasztórendszerét mutatja, amely az alapverzióban óránként 8000 M6-os ostya és még nagyobb teljesítmény mellett képes frissítési csomagok felhasználásával TCO rétegeket lerakni. 2019 folyamán az XEA|nova berendezés egy olyan ipari gyártósor részévé vált, amely az itt vizsgáltakhoz hasonló TCO-filmek felhasználásával 24% feletti felső hatékonyságot ért el.
A nagy áteresztőképesség elérése érdekében a TCO rétegek lerakódási sebességének magasnak kell lennie, ami úgy valósítható meg, hogy nagy egyenáramot alkalmaznak a cső célpontjára. A TCO tulajdonságait azonban továbbra is fenn kell tartani, ha a TCO-t nagyobb teljesítménysűrűséggel készítik el. A 8. ábra a TCO filmek elektronmobilitását és töltéshordozó sűrűségét mutatja, 4kW és 8kW frekvencián porlasztva az „Y” TCO típusú kerámia csőcélokból. 80 cm körüli nagy mobilitás2/ Vs 4kW teljesítményszint mellett érhető el a lerakódás után. A porlasztási teljesítmény 8 kW-ra növelése maximum 10% -kal csökkenti a maximális mobilitást. Érdekes, hogy a mobilitást tovább lehetne növelni, akár 100 cm-re is2/ Vs, a filmek 30 percen keresztüli hőkezelésével 200 ° C-on, a 8. ábra szerint.
6. ábra: A célanyag cm3-re eső fajlagos célköltsége indiumalapú és cinkalapú TCO-k esetében.
Következtetések
Az SHJ napelemes technológia fontos szereplőnek bizonyult abban, hogy növelje részesedését a nagyüzemi gyártásban. Ennek oka az elért nagyon magas konverziós hatékonyság és a karcsú gyártási folyamat.
Ami a TCO-k szerepét illeti, három szempontot kell még kezelnünk annak érdekében, hogy növeljük az SHJ technológia kilátásait további behatolásra a napelemiparban:
1. Javítsa tovább a sejtek teljesítményét.Ezt nagy mobilitású TCO-k megvalósításával lehet elérni, amelyek alkalmasak tömeggyártásra. Bebizonyosodott, hogy a nagy mobilitású TCO-k nagy átbocsátási teljesítmény mellett porlaszthatók, és ezeket a TCO-kat SHJ napelemekben tesztelték. Bár az ilyen SHJ sejtek CE-értéke magas, az alacsonyabb abszorpció és a nagyobb mobilitás ellenére is elmarad a legjobb ITO front TCO-val rendelkező referencia cellákétól. Ennek tulajdonítható a TCO-k megnövekedett érintkezési ellenállása az n- és / vagy p-adalékolt szilícium érintkezők. Foglalkozni kell a TCO finomhangolásával és az érintkező rétegek megvalósításával és / vagy az interfész optimalizálásával annak érdekében, hogy tovább csökkentsük az ellenállási veszteségeket ezeken az interfészeken, és ezzel kihasználhassuk a kiváló TCO tulajdonságok teljes előnyeit.
2. Csökkentse a szűkös (és drága) anyagok, különösen az indium felhasználását.Az anyagköltség-megtakarítás megvalósításának vonzó lehetősége a TCO vastagságának csökkentése; ez még vonzóbb a költséges nagyvezetési (nagy mobilitású) TCO-k mellett. Egy másik eljárási lépésre azonban szükség van egy második, tükröződésgátló (fedő) réteg (ARC) elhelyezésére a TCO tetején a visszaverődési veszteségek csökkentése érdekében. Alternatív megoldásként, amint ez a cikk mutatja, alacsonyabb vezetőképességű TCO-k (AZO a bemutatott példában) megvalósíthatók a hátsó elágazású napelemekben anélkül, hogy kompromittálnák a CE-t. Ez a költség szempontjából releváns: a bemutatott elemzésben a ZnO-alapú célpontok alacsonyabb költségeket mutatnak, 0,6 USD / cm3a célanyagnál, összehasonlítva 2,6 USD / cm-rel3In-alapú célokhoz. Az AZO korlátozott stabilitása megoldható például dielektromos réteggel (a-SiO2vagy a-SiNx).
3. Csökkentse a PVD berendezések költségeit.A TCO-gyártósorok méretének növelése és növelése az út, a DC-porlasztás készen áll a nagy teljesítményű TCO-k nagy teljesítményű gyártására.
Köszönetnyilvánítás
Hálásan köszönjük a német gazdasági és energetikai minisztérium (BMWi) finanszírozását a Dynasto projekt keretében a # 0324293 alatt.
8. ábra: Az „Y” TCO típusú kerámia cső célpontjairól 4 kW és 8 kW hőmérsékleten porlasztott TCO rétegek elektromos tulajdonságai, lerakódott állapotban és 30 percig 200 ° C hőmérsékleten, környezeti körülmények között végzett lágyítás után.
Köszönetnyilvánítás
Hálásan köszönjük a német gazdasági és energetikai minisztérium (BMWi) finanszírozását a Dynasto projekt keretében a # 0324293 alatt.
Hivatkozások
[1] Chunduri, SK&erősítő; Schmela, M. 2019, „Heterojunction solar technology”, Taiyang News [http://taiyangnews.info/TaiyangNews_Report_ Heterojunction_Solar_Technology_2019_EN_ download_version2.pdf].
[2] Ballif, C. és mtsai. 2019, „A szilícium heterojunction technológia összes szűk keresztmetszetének megoldása”, Photovoltaics International, 42. kiadás, p. 85.
[3] Frank, G.& Köstlin, H. 1982, „Ónával adalékolt indium-oxid rétegek elektromos tulajdonságai és hibamodellje”, Appl. Phys. A, Vol. 27., 4. szám, 197–206. Oldal [https: // doi. org / 10.1007 / BF00619080].
[4] Hamberg, I.& Granqvist, CG 1986, „Elpárologtatott Sn” adalékolt In2O3 filmek: Alapvető optikai tulajdonságok és alkalmazások az energiahatékony ablakokhoz, J. Appl. Phys., Vol. 60, 11. szám, R123 – R160. Oldal [https: // doi. org / 10.1063 / 1.337534].
[5] Balestrieri, M. és mtsai. 2011, „Indium-ón-oxid filmek jellemzése és optimalizálása heterojunkciós napelemekhez”, Sol. Energy Mater. Sol. Cells, Vol. 95, 8. szám, 2390–2399. Oldal [https://doi.org/10.1016/j.solmat.2011.04.012].
[6] Koida, T.& Kondo, M. 2007, „Az átlátszó vezetőképes Ti-, Zr- és Sn-adalékolt In2O3 összehasonlító vizsgálata kombinatorikus megközelítéssel”, J. Appl. Phys., Vol. 101. szám, 6. o. 063713 [https: // doi. org / 10.1063 / 1.2712161].
[7] Kobayashi, E., Watabe, Y.& Yamamoto, T. 2015, „Nagy mobilitású, átlátszó vezetőképes vékony filmek ceriummal adalékolt hidrogénezett indium-oxidból”, Appl. Phys. Kifejezés, Vol. 8., 1. szám, p. 015505 [https: // doi. org / 10.7567 / APEX.8.015505].
[8] Macco, B. és mtsai. 2014, „Nagy mobilitás In2O3: H átlátszó vezetőképes oxidok, amelyeket atomréteg-lerakódással és szilárd fázisú kristályosítással állítottak elő”, physica status solidi (RRL), Vol. 8. szám, 12. szám, 987–990. Oldal [https://doi.org/10.1002/pssr.201409426].
[9] Erfurt, D. és mtsai. 2019, „A pulzáló DC magnetron porlasztott hidrogénnel adalékolt indium-oxidjának továbbfejlesztett elektromos tulajdonságai a levegőben történő izzítás után”, Mater. Sci. Pontosvessző. Proc., Vol. 89., 170–175. Oldal [https://doi.org/10.1016/j.mssp.2018.09.012].
[10] Yu, J. és mtsai. 2016, „Volfrámmal adalékolt indium-oxid film: készen áll a szilícium heterojunction napelem kétfaciális rézmetalizálására”, Sol. Energy Mater. Sol. Cells, Vol. 144, 359–363. Oldal [https: // doi. org / 10.1016 / j.solmat.2015.09.033].
[11] Newhouse, PF és mtsai. 2005, „Nagy elektronmobilitás W-adalékolt In2O3 vékony filmek impulzusos lézeres lerakódással”, Appl. Phys. Lett., Vol. 87. szám, 11. sz. 112108 [https://doi.org/10.1063/1.2048829].
[12] Asikainen, T., Ritala, M.& Leskelä, M. 2003, „A cirkóniummal adalékolt In2O3 filmek atomréteg-depozíciójának növekedése”, Thin Solid Films, Vol. 440, 1. szám, 152–154. Oldal [https://doi.org/10.1016/S0040- 6090 (03) 00822-8].
[13] Morales-Masis, M. és mtsai. 2018, „Nagyon vezetőképes és szélessávú, átlátszó, Zr-adalékolt In2O3, mint elülső elektróda a napelemekhez”, IEEE J. Photovolt., 1–6. Oldal [https://doi.org/10.1109/ JPHOTOV.2018.2851306].
[14] Morales ‐ Masis, M. és mtsai. 2017, „Átlátszó elektródák a hatékony optoelektronika érdekében”, Adv. Elektron. Mater., Vol. 3. szám, 5. o. 1600529 [https: // doi. org / 10.1002 / aelm.201600529].
[15] Delahoy, AE&erősítő; Guo, SY 2005, „Átlátszó és félig átlátszó vezetőképes filmréteg reaktív környezetben, üreges katód porlasztással”, J. Vac. Sci. Technol. A, Vol. 23., 4. szám, 1215–1220. Oldal [https://doi.org/10.1116/1.1894423].
[16] van Hest, MFAM és mtsai. 2005, „Titán-doppingolt indium-oxid: nagy mozgékonyságú átlátszó vezető”, Appl. Phys. Lett., Vol. 87. szám, 3. o. 032111 [https://doi.org/10.1063/1.1995957].
[17] Meng, Y. és mtsai. 2001, „Új átlátszó vezetőképes vékony film In2O3: Mo”, Thin Solid Films, Vol. 394, 1–2., 218–222. Oldal [https://doi.org/10.1016/ S0040-6090 (01) 01142-7].
[18] Yoshida, Y. és mtsai., „Rádiófrekvenciás magnetron porlasztott indium-molibdén-oxid fejlesztése”, J. Vac. Sci. Technol. A, Vol. 21., 4. szám, 1092–1097. Oldal [https://doi.org/10.1116/1.1586281].
[19] Warmsingh, C. és mtsai. 2004, „Nagy mobilitású, átlátszóan vezető, Mo-adalékolt In2O3 vékony filmek impulzusos lézeres lerakódással”, J. Appl. Phys., Vol. 95, 7. szám, 3831–3833. Oldal [https://doi.org/10.1063/1.1646468].
[20] Ruske, F. és mtsai. 2010, „Al-adalékolt cink-oxid javított elektromos transzportja hőkezeléssel”, J. Appl. Phys., Vol. 107., 1. szám, p. 013708 [https://doi.org/10.1063/1.3269721].
[21] Hüpkes, J. és mtsai. 2014, „Nedves hőstabil adalékolt cink-oxid filmek”, Thin Solid Films, Vol. 555, 48–52. Oldal [https://doi.org/10.1016/j.tsf.2013.08.011].
[22] Greiner, D. és mtsai. 2011, „Al-adalékolt cink-oxid filmek nedves hőstabilitása sima és durva hordozókon”, Thin Solid Films, Vol. 520, 4. szám, 1285–1290. Oldal [https://doi.org/10.1016/j.tsf.2011.04.190].
[23] Morales-Vilches, AB és mtsai. 2018, „ITO-mentes szilícium-heterojunction napelemek ZnO-val: Al / SiO2 elülső elektródák 23% -os konverziós hatékonysággal”, IEEE J. Photovolt., Vol. 9., 1. szám, 1–6. Oldal [https: // doi.org/10.1109/JPHOTOV.2018.2873307].
[24] Bivour, M. és mtsai. 2014, „Szilícium-heterojunction hátsó emitteres napelemek: kevesebb korlátozás az elülső TCO-k optoelektromos tulajdonságainál”, Sol. Energy Mater. Sol. Cells, Vol. 122., 120–129. Oldal [https: // doi.org/10.1016/j.solmat.2013.11.029].
[25] Basset, L. és mtsai. 2018, „A CEA-INES kísérleti vonalon előállított szilícium heterojunction napelemek sorozat-rezisztencia lebontása”, Proc. 35. EU PVSEC, Brüsszel, Belgium, 721–724. Oldal [https: // doi. org / 10.4229 / 35thEUPVSEC20182018-2DV.3.21].
[26] Ling, ZP és mtsai. 2015, „Hibrid heterojunction szilícium ostya napelemek háromdimenziós numerikus elemzése heterojunction hátsó pont érintkezőkkel”, AIP Adv., Vol. 5. szám, 7. o. 077124 [https: // doi.org/10.1063/1.4926809].
[27] Cruz, A. és mtsai. 2019, „Az elülső TCO hatása a hátsó elágazású szilícium heterojunction napelemek teljesítményére: Insights from szimulációk és kísérletek”, Sol. Energy Mater. Sol. Cells, Vol. 195, 339–345. Oldal [https://doi.org/10.1016/j. solmat.2019.01.047].
[28] Wang, E.-C. et al. 2019, „Egyszerű módszer analitikai modellel a heterojunction napelemes sorozat-rezisztencia komponensek kinyerésére és az A-Si: H (i / p) átlátszó vezetőképes oxid-kontaktusra történő kinyerésére”, AIP Conf. Proc., Vol. 2147, 1. szám, p. 040022 [https://doi.org/10.1063/1.5123849].
[29] Cruz, A. és mtsai. 2019, „A szilíciumrétegek hatása az ITO és AZO növekedésére a szilícium heterojunction napelemekben”, IEEE J. Photovolt., 1–7. Oldal [https://doi.org/10.1109/JPHOTOV.2019.2957665].
[30] Muñoz, D.& Roux, D. 2019, „A verseny a nagy hatékonyság érdekében a termelésben: Miért készen áll a heterojunction most a piacra? 36. EU PVSEC, Marseille, Franciaország, 1–20.
[31] Strahm, B. és mtsai. 2019, „HJT 2.0” teljesítmény-fejlesztések és költségelőnyök a szilícium heterojunction cellák gyártásához ”, Proc. 36. EU PVSEC, Marseille, Franciaország, 300–303. Oldal [https: // doi. org / 10.4229 / EUPVSEC20192019-2EO.1.3].
[32] Zhang, D. és mtsai. 2013, „SiOx / ITO kétrétegű fényvisszaverő bevonat tervezése és gyártása heterojunkciós szilícium napelemekhez”, Sol. Energy Mater. Sol. Cells, Vol. 117., 132–138. Oldal [https: // doi. org / 10.1016 / j.solmat.2013.05.044].
[33] Geissbühler, J. és mtsai. 2014, „Szilícium heterojunkciós napelemek rézzel bevont rácselektródákkal: Állapot és összehasonlítás ezüst vastagfilm filmekkel”, IEEE J. Photovolt., Vol. 4. szám, 4. szám, 1055–1062. Oldal [https://doi.org/10.1109/ JPHOTOV.2014.2321663].
[34] Herasimenka, SY et al. 2016, „ITO / SiOx: H kötegek szilícium heterojunction napelemekhez”, Sol. Energy Mater. Sol. Cells, Vol. 158. rész, 1. rész, 98–101. Oldal [https: // doi.org/10.1016/j.solmat.2016.05.024].
[35] Santbergen, R. 2016, „Manual for solar cell optical simulation software: GENPRO4”, Photovoltaic Materials and Devices, Delft University of Technology.
[36] Haschke, J. és mtsai. 2020, „Oldalsó szállítás szilícium napelemekben”, J. Appl. Phys., Vol. 127 [https: // doi. org / 10.1063 / 1.5139416].
[37] Bivour, M. és mtsai. 2012, „Az n-típusú szilícium napelemek a-Si: H (p) hátsó emitteres érintkezésének javítása”, Sol. Energy Mater. Sol. Cells, Vol. 106., 11–16. Oldal [https: // doi. org / 10.1016 / j.solmat.2012.06.036].
[38] Procel, P. és mtsai. 2018, „A nagy hatékonyságú IBC-SHJ napelemek érintkezési veremének elméleti értékelése”, Sol. Energy Mater. Sol. Cells, Vol. 186., 66–77. Oldal [https://doi.org/10.1016/j.solmat.2018.06.021].
[39] Luderer, C. és mtsai. 2019, „A TCO / a-Si érintkezési ellenállása: H / c-Si heterojunction”, Proc. 36. EU PVSEC, Marseille, Franciaország, 538–540. Oldal [https: // doi. org / 10.4229 / EUPVSEC20192019-2DV.1.48].
[40] Messmer, C. és mtsai. 2019, „Interfaciális oxidok hatása a TCO / adalékolt Si vékony film érintkezőkön a passziváló érintkezők töltéshordozó-transzportjára”, IEEE J. Photovolt., 1–8. Oldal [https://doi.org/10.1109/ JPHOTOV.2019.2957672 ].
[41] Cox, RH& Strack, H. 1967, „Ohmikus érintkezők a GaAs készülékekhez”, Solid-State Electron., Vol. 10., 12. szám, 1213–1218. Oldal [https://doi.org/10.1016/0038- 1101 (67) 90063-9].
[42] Fellmeth, T., Clement, F.& Biro, D. 2014, „Ipari vonatkozású szilícium napelemek analitikai modellezése”, IEEE J. Photovolt., Vol. 4. szám, 1. szám, 504–513. Oldal [https://doi.org/10.1109/JPHOTOV.2013.2281105].
